국가 표준 GOST 12637-67

ГОСТ 12637–67 고주파 연자성 재료. 주파수 범위 200 ~ 2000 МГц에서의 시험 방법

ГОСТ 12637−67

그룹 P99*
__________________________________________
* 2008년 발행된 「국가표준 색인」에서는 그룹 В89. — 데이터베이스 작성자 주.

소련 국가 표준

고주파 연자성 재료

주파수 범위 200 ~ 2000 МГц에서의 시험 방법

High frequency magnet malleavle materials.
Testing methods at the range from 200 tо 2000 mс

시행일 1969−01−01

1967년 2월 16일 소련 각료위원회(Совет Министров СССР) 산하 표준·계량·계측기 위원회에서 승인됨.


본 표준은 고주파 연자성 재료에 적용되며, 자기장의 세기가 강제력의 0.1배를 넘지 않는 사인형 전자기장 내에서 이들 재료의 자기적 및 유전 특성을 주파수 범위 200 ~ 2000 МГц에서 결정하는 방법을 규정한다.

표준은 재료의 자기적 및 유전적 특성 결정에 대한 다음의 방법을 규정한다:

측정선(측정 전송선) 방법;

동축 공진기.

유전율이 알려져 있고 다음 조건을 만족하는 재료의 시험에는 반파장 공진기 사용을 허용한다

.

1. 일반 지침

1.1. 고주파 연자성 재료의 특성

1.1.1. 연자성 재료의 주요 특성은 다음과 같다: 복소 자기 투자율과 유전율, 자기 손실각의 탄젠트(손실 탄젠트), 자기 투자율의 온도 의존성, 자기 투자율의 온도 계수.

측정해야 할 재료의 주요 특성 목록, 이러한 특성을 결정하는 주파수 값 및 허용 측정 오차는 표 1에 제시되어 있으며, 사용된 기호는 부록 1에 수록되어 있다.

표 1

측정 특성	채택된 기호	측정 단위	측정값 범위	허용 오차	측정 파라미터와의 관계	주파수 (Гц)
자기 투자율의 실수부		무차원	2 ~ 20	10%	*	2·10 ~ 2·10
자기 투자율의 허수부		무차원	2·10 ~ 10	10% ±1·10	*	2·10 ~ 2·10
온도 변화(153 ~ 673 K)에서의 의 온도 의존성		무차원	2 ~ 20	15%**	의존 곡선. 부터	2·10부터 2·10까지
온도 의존성 — 온도가 153에서 673 K로 변할 때		상대	2·10부터 10까지	15%**	의존 곡선 부터	2·10부터 2·10까지
유전율의 실수부		상대	2에서 20까지	10%	*	2·10부터 2·10까지
유전율의 허수부		상대	2·10부터 10까지	10% ±1·10	*	2·10부터 2·10까지

비고.

* 이 공식들은 다음 조건 을 만족할 때 유효하다.

** 오차는 극한 온도에서만 15%에 달할 수 있다.


측정 범위와 자기 손실각 탄젠트의 허용 오차는 자기 투자율의 성분들에 의해 결정된다. 성분들의 비는 자기 손실각의 탄젠트가 최소 2·10 이상이 되도록 하여야 한다.

1.1.2. 복소 자기 투자율 는 두 구성요소를 가지며, 그중 첫 번째 는 가역적인 준탄성 과정에 해당하고, 두 번째 는 에너지 소산과 관련된 과정에 해당한다.

1.1.3. 복소 유전율 는 두 구성요소를 가지며, 그중 첫 번째 는 변위 전류에 해당하고, 두 번째 는 손실 전류에 해당한다.

1.1.4. 초기 자기 투자율 는 자기장 세기가 0으로 감소할 때 수렴하는 한계값이다. 코에르시티브 힘의 0.1배를 넘지 않는 장에서는 투자율 는 와 같다.

1.1.5. 자기 손실각의 탄젠트 는 비가역적 과정에서 소산되는 에너지를 나타낸다.

1.1.6. 자기 투자율 성분의 온도 의존성은 그래프나 표의 형태로 표시한다.

시편을 시험하는 온도 범위는 연자성 재료의 적용 영역에 의해 결정된다.

1.1.7. 온도 계수는 일정한 온도 구간에서의 평균 온도 계수로 정의한다.

,

여기서:

— 온도 에서의 초기 자기 투자율 값;

— 온도 에서의 초기 자기 투자율 값;

— 실험 시작 온도 (K);

— 실험 종료 온도 (K).

1.1.8. 자기 투자율 성분의 주파수 의존성 와 는 그래프 또는 표의 형태로 표시하며, 와 를 매 100 Мгц마다 측정한다.

비고. 자기 손실각 탄젠트의 주파수 및 온도에 대한 의존성을 사용하는 것이 허용된다.

1.2. 시험 장비

1.2.1. 주파수 범위 200–2000 Мгц에서 연성 자성 재료를 시험하기 위해 다음 장비를 사용한다:

가변 길이 동축 공진기;

측정선(측정 라인);

고주파 및 초고주파 발생기;

헤테로딘 방식 주파수계;

측정용 증폭기;

가변 감쇠기;

필터;

온도 챔버;

저온 챔버(크리오챔버);

자동 온도 조절 장치;

전자 포텐쇼미터;

자기장 세기 측정을 위한 프로브 및 보정선.

1.2.2. 기기 유형, 기술적 특성 및 도면 번호는 부록 2 및 3에 제시되어 있다.

1.2.3. 측정 장치의 검정은 소비에트 각료위원회 산하 표준·단위·계측위원회의 계측 기관에서 인증한 기준 시편을 사용하여 실시한다.

1.3. 시험용 시편에 대한 요구사항

1.3.1. 측정 전에 시편의 자기(자화) 준비는 ГОСТ 12635–67 «Материалы магнитномягкие высокочастотные. Методы испытаний в диапазоне частот от 10 кгц до 1 Мгц»의 요구사항에 따라 수행해야 한다.

1.3.2. 시편은 평평한 동축형(코액시얼) 와셔 형태로 제작한다. 시험용 시편의 치수는 외경과 내경의 비가 3,59 또는 2,5가 되도록 선택해야 한다. 최적 치수: 외경 24, 내경 6,87, 높이 5 mm. 시편과 공진기 사이의 틈으로 인한 오차를 없애고 전기장 및 자기장이 최대인 위치에서 시편을 확실히 고정하기 위해 시편을 압입하는 접촉 링을 사용한다. 접착제로 접촉 링에 시편을 장착하는 것도 허용된다. 시편 및 접촉 링의 도면은 도면 1에 제시되어 있다.

도면 1. 시편 및 접촉 링의 모식도

비고. 시편의 평면 표면 비평행도는 ±0,01 mm를 초과하지 않아야 한다.

1 — 외부 접촉 링; 2 — 시편; 3 — 내부 접촉 링

도면 1

1.3.3. 시편의 두께는 표 2에 따라 실수부와 허수부 자기 투자율 간의 관계를 기준으로 결정한다.

표 2

자기 투자율의 실수부	자기 투자율의 허수부	시편 두께 (mm)
20	102·10	1–2
210	1010	5
2	2·10	10

1.3.4. 시험은 주변 공기 온도 298±10 °K (25±10 °С), 상대습도 80% 이하 및 대기압 100000±4000 н/м(750±30 мм рт.ст.)에서 실시한다.

1.3.5. 표 1에 열거된 특성의 결정 방법은 시료를 공진기(또는 동축선)의 전자기장에 삽입했을 때 공진기 구간 또는 동축선의 입력 임피던스의 크기 및 위상 변화 측정과 이어 해당 공식에 따른 자성 특성 계산으로 구성된다.

장치의 블록도는 도면 2에 제시되어 있다.

도면 2. 장치의 블록도

도면 2

2. 시험 방법

2.1. 측정선 방법

2.1.1. 산업에서 대량 생산되는 측정선(예: Р1−5А)은 비교적 거친 및 측정에 사용할 수 있다. 모든 성분 및 의 측정오차가 10%인 것은, 손실이 큰 시료( 및 가 0,05보다 큰 경우)에 대해 측정선의 구조를 특별히 변경하지 않고도 달성될 수 있다. 이와 관련하여 측정선 방법은 및 가 0,05보다 큰 시료의 연구에 사용될 것을 권장한다.

2.1.2. 시료 시험을 위해 다음 작업을 수행한다:

а) 단락된 선에서 전압 최소 위치와 공진 곡선의 반치폭에서의 폭을 측정한다;

б) 시료를 선의 단락된 끝에 밀착시켜 넣고 시료가 없는 상태의 초기 위치로부터의 최소점 이동와 시료를 넣었을 때의 공진 곡선 폭를 측정한다;

в) 단락기를 시료에서 만큼 이동시키고 시료가 없는 상태에서 최소 위치와 공진 곡선의 폭을 측정한다;

г) 시료를 삽입하고 최소점 이동과 시료가 있을 때의 공진 곡선 폭를 측정한다.

2.1.3. 다음 식에 따라 , 및 , 를 계산한다:

; ,

; .

제시된 계산은 및 일 경우에만 유효하며, 그렇지 않은 경우에는 시료가 장착된 선로의 입력 임피던스를 단락 및 개방 상태에서 별도로 측정해야 한다.

자기 투자율과 유전율의 계산은 부록 5에 제시된 식에 따라 수행한다.

2.2. 동축 공진기 방법

2.2.1. 단락 상태에서 자기 투자율의 결정은 다음과 같이 수행한다.

공진기의 중앙 단자에 결합 루프가 있는 황동 단락기를 삽입한다.

도면 3에 따라 회로를 조립한다.

도면 3. 공진기 우측 섹션의 교정 회로

공진기 우측 섹션의 교정 회로

도면 3

지시용 피스톤을 이동시켜 공진기 오른쪽 부분을 공진 상태로 조정하고, 이는 측정 증폭기의 판독값이 최대일 때 확인한다.

조정 후 지시용 피스톤과 단락기 사이에는 정수 개의 반파장이 형성된다. 단락기에서 피스톤까지의 공진기 길이는 기기의 기하학적 치수와 피스톤의 작동 이동(지시 눈금자에 대한 판독)에 의해 다음 식으로 결정된다:

.

단락기를 접촉 링(도면 4)으로 교체하고 발생기 피스톤을 이동시켜 공진기 왼쪽 부분을 공진 상태로 조정한다.

도면 4. 공진기 교정 회로

공진기 교정 회로

도면 4

이제 발생기 피스톤과 지시 피스톤 사이에 정수 개의 반파장이 설정된다

.

이와 같은 작업 순서에서는 시료의 왼쪽 면(면 )이 발생기 피스톤으로부터 떨어진 위치에 놓이게 된다.

따라서 두 피스톤을 시료 두께만큼 왼쪽으로 이동시키고 시료의 왼쪽 면을 기준으로 계측을 진행한다.

2.2.2. 공진기의 고유 파라미터, 즉 품질 계수(Q)와 공진 길이를 결정한다. 공진 곡선의 반전력 레벨에서의 폭을 측정하고, 품질 계수는 공진 길이를 반전력 레벨에서의 공진 편차(길이 차)로 나눈 비로 계산한다.

.

2.2.3. 시료를 공진기(resonator)에 넣고 공명곡선 최대치의 이동 ; 반전력 레벨에서의 공명곡선 폭 를 측정하고 시료가 삽입된 공진기의 품질계수(도브로트ность)를 계산한다.

.

2.2.4. 측정 결과를 기록하고 표 1에 제시된 식에 따라 및 를 결정한다.

2.2.5. 무부하(유휴) 모드에서 연자성 재료의 유전율(디엘렉트릭 상수) 측정은 다음과 같이 수행한다.

항목 2.2.1에 열거된 작업을 수행한 다음 발생기 및 인디케이터 플런저를 파장 길이의 1/4만큼 이동시켜 시료를 전기장 최대 위치로 옮기고 2.2.2항에 따라 품질계수를 측정한다.

시료를 공진기에 넣고 공명곡선 최대치의 이동 , 공명곡선 폭 를 측정하고 다음 식에 따라 시료가 삽입된 공진기의 품질계수를 계산한다:

.

측정 결과를 기록하고 표 1에 제시된 식에 따라 및 를 결정한다.

이미지에 표시된 를 포함한 시료들에서의 및 의 계산은 부록 4 및 6에 제시되어 있다.

2.3. 연자성 재료의 온도 특성 측정

2.3.1. 온도 특성은 153 K부터 큐리점까지의 온도 범위에서 측정한다.

2.3.2. 온도 특성의 주파수 의존성을 결정하기 위해 2~3개의 주파수에서 측정한다.

2.3.3. 시험은 다음과 같이 수행한다:

а) 시료를 온도 챔버에 넣는다;

б) 냉각수(또는 순환수)의 유속을 설정한다;

в) 온도 제어 블록을 목표 온도로 설정하고 목표 온도에 도달하면 20분간 유지하며 1분마다 계측값을 관찰한다. 연속으로 취한 5회의 판독값이 동일하면 온도가 안정된 것으로 본다.

2.3.4. 153 K에서 523 K 사이에서는 공진기 파라미터의 변화가 미미하므로 이 구간에서는 빈 공진기에 대한 시험을 실시하지 않아도 된다. 더 높은 온도에서는 가열에 따른 공진기의 고유 길이 및 품질계수의 변화를 고려해야 한다.

2.3.5. 페라이트의 온도 특성은 보통 273 K에서 353 K 범위에서 급격히 상승하므로 이 구간에서는 점을 가장 촘촘히(5−10 K 간격) 측정해야 한다. 그 이후에는 점 간격을 20−50 K로 늘릴 수 있다. 큐리점 부근에서는 자기 투자율(자기 투과율)의 감소 전에 흔히 관찰되는 특유의 상승을 놓치지 않기 위해 작은 간격으로 온도 특성을 측정해야 한다.

Для испытаний рекомендуется следующий режим: каждый новый материал испытывается на частотах 3·10, 6·10, 10·10гц в интервале температур от 153 до 673 °К (верхний предел ограничивается температурой точки Кюри). В интервале температур от 153 до 273 °К через 20°, в интервале от 273 до 353 °К через 10°, в интервале от 373 до 473 °К через 50°, далее до точки Кюри через 10°.

2.4. Определение напряженности магнитного поля высокой частоты

2.4.1. Перед началом цикла измерений магнитной проницаемости оценивают величину напряженности магнитного поля высокой частоты в месте расположения образца.

2.4.2. Оценку величины напряженности магнитного поля высокой частоты производят путем сравнения э.д.с., наводимых на зонде индуктивного типа в испытуемом и образцовом поле одинаковой частоты.

2.4.3. Расположение зонда относительно испытуемого и образцового полей должно быть совершенно одинаковым и определяется по максимуму измерительного усилителя.

2.4.4. Калибровочное образцовое поле создается в коаксиальной короткозамкнутой линии, вход которой согласован с выходом генератора стандартных сигналов.

2.4.5. Волновое сопротивление калибровочной линии и измерительной линии или резонатора, в которых оценивается напряженность магнитного поля, должны быть равны. При их неравенстве обязательно введение поправки.

2.4.6. При выполнении условий пп.2.4.2 и 2.4.4 одинаковым показаниям измерительного усилителя, к которому подключен зонд (при погружении зонда как в измеряемое, так и в калибровочное образцовое поле), соответствуют одинаковые значения амплитуды магнитного поля.

2.4.7. Порядок работы при измерениях следующий:

собирают блок-схему по черт.5 и подготавливают приборы к работе согласно их инструкции по эксплуатации;

помещают в измеряемое поле зонд и устанавливают требуемую глубину его погружения;

снимают отсчет по измерительному усилителю;

помещают зонд в калибровочную линию и регулировкой выхода генератора стандартных сигналов добиваются того же показания измерительного усилителя;

записывают результат измерения.

Черт.5. Блок-схема

Черт.5

2.4.8. Величину напряженности высокочастотного магнитного поля рассчитывают по формуле:

.

Примечание. Формула может быть упрощена, если калибровочная линия имеет подвижный короткозамыкатель, перемещением которого можно добиться условия , что соответствует максимуму показаний измерительного усилителя.

ПРИЛОЖЕНИЕ 1. Условные обозначения, принятые в формулах для вычислений

ПРИЛОЖЕНИЕ 1 к ГОСТ 12637–67

	— относительная комплексная магнитная проницаемость;
	— действительная составляющая относительной комплексной магнитной проницаемости;
	— мнимая составляющая относительной комплексной магнитной проницаемости;
	— относительная комплексная диэлектрическая проницаемость;
,	— действительная и мнимая части относительной диэлектрической проницаемости;

번역:

시험을 위해 다음 절차를 권장한다: 각 신규 재료는 주파수 3·10, 6·10, 10·10Hz에서 온도 153–673 K 범위(상한은 큐리점 온도로 제한)에서 시험한다. 온도 구간은 153–273 K에서는 20 K 간격, 273–353 K에서는 10 K 간격, 373–473 K에서는 50 K 간격, 그 이후 큐리점까지는 10 K 간격으로 한다.

2.4. 고주파 자기장 세기(강도)의 결정

2.4.1. 투자율(자기투과율) 측정 사이클을 시작하기 전에, 시료가 위치하는 곳의 고주파 자기장 세기 크기를 평가한다.

2.4.2. 고주파 자기장 세기 크기의 평가는 유도형 프로브에 유도되는 기전력(e.m.f.)을, 동일 주파수의 시험장과 기준장에서 비교함으로써 수행한다.

2.4.3. 시험장과 기준장에 대한 프로브의 배치는 완전히 동일해야 하며, 이는 측정 증폭기의 최대 지시를 기준으로 결정한다.

2.4.4. 보정용 기준장은 입력이 표준 신호 발생기 출력과 정합되어 있는 동축(short-circuited) 선로에서 생성한다.

2.4.5. 자기장 세기를 평가하는 보정선로와 측정선로 또는 공진기의 파형 임피던스는 동일해야 한다. 동일하지 않을 경우 반드시 보정치를 적용한다.

2.4.6. 항목 2.4.2 및 2.4.4의 조건을 만족시키면, 프로브를 측정 증폭기에 연결한 상태에서(프로브를 측정장 및 보정 기준장 모두에 침지할 때) 측정 증폭기의 동일한 지시값은 동일한 자기장 진폭값에 해당한다.

2.4.7. 측정 시 작업 순서는 다음과 같다:

도면 5에 따라 블록도를 조립하고 계기를 사용 설명서에 따라 작동 준비한다;

프로브를 측정장에 넣고 요구되는 침지 깊이를 설정한다;

측정 증폭기에서 지시값을 읽는다;

프로브를 보정선로에 넣고 표준 신호 발생기 출력을 조정하여 같은 측정 증폭기 지시값을 얻는다;

측정 결과를 기록한다.

도면 5. 블록도

도면 5

2.4.8. 고주파 자기장 세기 값은 다음 식으로 계산한다:

.

참고. 보정선로에 이동식 단락기가 있어 그 이동으로 조건을 얻을 수 있으면(이는 측정 증폭기 지시의 최대에 해당) 식을 단순화할 수 있다.

부록 1. 계산식에서 사용된 약호

ГОСТ 12637–67 부록 1

	— 상대 복소 자기 투자율(상대 복소 자성 투과율);
	— 상대 복소 자기 투자율의 실수 성분(실수부);
	— 상대 복소 자기 투자율의 허수 성분(허수부);
	— 상대 복소 유전 투자율(상대 복소 유전율);
,	— 상대 유전 투자율의 실수부 및 허수부;

— 자기상수, равная 410Гн/м;

— 유전상수, равная 10/(4) Ф/м;

— 초기 자기 투자율;

— 자기 손실각의 탄젠트;

— 유전 손실각의 탄젠트;

— 온도(켈빈, K);

— 온도(섭씨, °C);

— 자기 투자율의 온도 계수, ;

— 파장, м;

— 주파수, Гц,

— 시편 두께, м;

— 단락 상태에서의 입력 임피던스, Ом;

— 개방 회로 상태에서의 입력 임피던스, Ом;

— 위상 상수, 1/м;

— 시편이 포함된 구간의 위상 상수, 1/м;

— 파고저항(임피던스), Ом;

,

— 임의 레벨에서 공진 곡선을 측정할 때 표시기 판독값, ;

,

— 반파의 수;

— 빈 공진기 길이, м;

, ,

— 빈 공진기 및 시편 장착 시의 품질 계수(Q) — 단락 및 개방 모드;

— 빈 공진기의 공진 곡선 폭, м;

,

— 개방 및 단락 모드에서의 공진기 길이, м;

,

— 개방 및 단락 모드에서의 공진 곡선 폭;

,

— 단락 및 개방 모드에서의 공진 길이 변화, м;

, , ,

— 전산 프로그램 작성에 사용되는 계수;

— 자기장 세기 사인파의 최대값, А/м;

— 프로브에서 동축 축까지의 거리, м;

,

— 공진기 외부 및 내부 도체의 직경, м;

— 발생기 전압 사인파의 최대값, В;

— 허수 단위;

— 단락 및 개방 모드에서 전압 최소 지점부터 시편 입구면까지의 거리, м;

— 단락 및 개방 모드에서의 전압 정재파비.

부록 2. 정상 조건에서 연자성 재료 시험 장비

ГОСТ 12637–67 부록 2

명칭	측정값 결정 오차, %	권장 기기형식
가변 길이 동축 공진기	10	ИПД ВИМС-3
측정 선로	10	Р1−5А Р1−6А
SWR 및 위상 측정기	10	Р2−26
표준 신호 발생기	1	Г4−31
	1	Г4−8
헤테로딘 주파수계	0.05	Ч4−9
측정 증폭기	-	У2−4
가변 감쇠기	-	Д2−13
고정 감쇠기	-	-
필터	-	ФР-2, ФНЧ
자기장 세기 측정용 프로브 및 보정선로	-	-
시편 고정용 접촉 링	-	-
측정선로용 시편 컨테이너	-	컨테이너 도면이 첨부됨

참고. 이하에 기재된 것보다 성능이 못하지 않은 장비의 사용을 허용한다.

도면. 측정선로용 시편 컨테이너

측정선로용 시편 컨테이너

1 — 본체; 2 — 시편용 샤프트; 3 — 덮개; 4 — 윙너트.

부록 3. 153 K ~ 673 K 범위 온도에서 자기 재료 시험 장비

ГОСТ 12637–67 부록 3

명칭	측정 오차 %	권장 기기형식
열 챔버(термокамера)	최대 5	NGИМИП에서 제작됨
크리오 챔버(криокамера)	최대 2	동일
자동 온도 조절 블록	-	“
전자 포텐시오미터 및 부록 2에 열거된 장비	-	ЭПП-09

부록 4. 손실이 큰 및 작은 시편의 자기 투자율 계산 절차

ГОСТ 12637–67 부록 4

1. 시편이 손실이 큰 경우에는 일반식을 사용하여 계산해야 한다. 이 경우 자기 투자율을 결정하기 위해서는 반드시 두 모드에서 측정해야 한다. 공진기 길이 변화와 공진 곡선 폭의 변화는 자기 및 유전 투자율 모두의 함수이기 때문이다. 재료의 네 매개변수를 계산하려면 네 개의 측정값이 필요하다: 시편을 단락 모드와 개방 모드에 배치했을 때의 공진 길이 변화와, 위의 두 모드에서의 공진 곡선 폭 변화.

2. 상대 입력 임피던스 및 대신에 등가량이 도입된다:

, ,

, .

이것을 도입하는 것이 타당한 이유는 다음과 같다:

а) 개방 모드와 단락 모드의 계산식이 대칭이 되어 계산을 단순화할 수 있고, 컴퓨터용 단일 프로그램을 작성할 수 있다;

б) 실제로는 및 가 비슷한 경우가 흔하다. 및 를 사용하면 계산기가 같은 차수의 값을 다루게 되어, 측정 결과를 대량으로 처리할 때 유리하다.

3. 손실이 아주 큰 경우에는 반치폭에서 공진 곡선 폭을 측정할 수 없으므로 임의의 레벨을 취하고 계수 를 도입한다. 여기서 및 는 최대에서의 표시기 판독값과 폭을 측정하는 레벨에서의 표시기 판독값이다.
두 성분 사이의 관계는 다음과 같은 식으로 표현된다:

, (1)

여기서:

및  — 단락 및 개방 모드에서의 공진 길이 변화;

및  — 위의 모드에서의 공진 곡선 폭이다.

4. 시편의 손실이 크면 공진기 내 손실은 무시할 수 있다. 및 의 허수 부분은 다음 식으로 표현된다:

. (2)

5. 시편의 손실이 작으면 분모의 세 번째 항(식 2)은 무시할 수 있다. 그러면 와 의 실수부는 다음과 같이 결정된다:

. (3)

허수부 및 :

(4)

여기서:

 — 공진기의 전체 길이;

 — 시편에서 단락 접점까지의 거리.

대괄호 안의 첫 항은 빈 공진기에서의 손실과 관련된 보정을 고려한 것이다. 나머지 두 항은 손실이 없는 시편을 같은 및 를 삽입했을 때의 손실을 나타낸다. 실제 페라이트의 경우와 동일하다.

6. 0.01<<>, <0.05인 경우 계산 는 식(2) 또는 (4)에 따라 수행한다.

7. 유전 손실과 자기 손실 값이 작지만 한쪽 투자율( 또는 ) 값이 큰 경우 시편의 매개변수 계산에는 식 (3) 및 (4)를 사용해야 한다.

8. 대부분의 경우 측정은 반치폭 레벨 0.5에서 수행된다. 이때 식(1) 및 (2)에서 곱하는 계수 는 1이다.

9. 및 값으로의 전환은 다음과 같이 수행된다:

, (5)

. (6)

10. 식(5)와 (6)을 풀어 , , 및 를 계산하는 순서는 다음과 같다:

а) ;

; ,

그러면:

.

이 표현의 실수부:

.

허수부:

.

б) ,

여기서부터:

,

.

이 식들은 와 를 계산하는 데 모두 사용된다.

в)
,

따라서:

,

.

г)
,

; .

д) 이 절차는 측정된 , 및 , 값을 이용하여 컴퓨터(Algol-60 언어로 작성된 프로그램, 부록 6)를 통해 , , , 를 구할 수 있다.

부록 5. 자기 및 유전 투자율 계산

ГОСТ 12637–67 부록 5

1. 측정선로법에서 측정되는 값은 전압에 대한 정재파비(정재파계수, к.с.в.н.)와 전압 최솟값 지점으로부터 시편의 입구면까지의 거리 이다.

입력 임피던스는 다음 식으로 표현된다:

,

.

2. 거리 는 다음과 같이 측정한다: 단락 쪽에 가장 가까운 최솟값의 위치를 측정하고 눈금자로 를 mm 단위로 판독한다; 선로에 시편을 삽입한 뒤 시편에 가장 가까운 최솟값의 위치를 측정하고 눈금자로 를 mm 단위로 판독한다. 그러면:

.

이때 값은 최솟값 이동과 다음 관계로 연결된다:

, .

3. >2일 경우에는 임의의 출력 레벨에서 '포크' 방법으로 공진 곡선 폭을 측정하고 다음 식으로 정재파비를 결정한다:

,

여기서:

 — 공진 곡선 폭을 임의 레벨에서 측정할 때의 표시기 판독값;

 — 최솟값에서의 표시기 판독값.

4. <2일 경우 정재파비는 '최대-최소' 방법으로 결정하고 다음 식으로 계산한다:

.

5. 및 의 계산은 부록 5의 1항 식에 따라 수행하고, 및 는 부록 4의 9항과 10항의 식에 따라 계산한다.

부록 6. Algol-60 언어로 작성된 프로그램

ГОСТ 12637–67 부록 6

Algol-60 언어로 작성된 다음 계산 프로그램은 , , , 등을 계산하기 위한 것이다.

1. Начало вещественные (실수형 변수들), , , , , , , ,

;

2. , , , ,, , ,

;

3. 실수형 배열 선언 [1:5], [1:8], [1:5], [1:4];

4. := 3.1415, 입력 (, , );

5. 시작

6. ;

7.

8. .

9.

10.

11. ,

12. 그렇지 않으면

13.

14. ;

15.

16. ;

17.

18.

19.

20.

21. ;

22. 그렇지 않으면

23.

24. ;

25. ;

26. ;

27. ;

28. ;

29. ;

30. ;

31. ;

32. ;

33. ;

34. ;

35. ;

36. ;

37. ;

38. ;

39. ;

40. ;

41. ;

42. ;

43. ;

44. ;

45. ;